实验试剂: 壳聚糖(CS)、 过硫酸铵(APS)、 N, N-亚甲基双丙烯酰胺(MBA)、 丙烯酸(AA)、 醋酸(AR); 实验试剂纯度均为分析纯, 购自上海麦克林生化科技有限公司。

实验仪器: HR4000CG-UV-NIR光谱仪: 海洋光学公司; 电子天平: 诸暨市超泽衡器设备有限公司; 恒温烘箱: 昆山台顺测试科技有限公司; DF-101S集热式恒温加热磁力搅拌器: 天津工兴实验室仪器有限公司。

在水凝胶内部存在许多缺陷与孔洞, 形成空气与水凝胶介质面, 凝胶吸水溶胀后水分子由于氢键的作用会稳定在分子链周围, 填补这些缺陷和孔洞, 形成水与水凝胶介质面; 由于光在经过种不同介质的界面时, 两种介质物理性质的差异越大, 穿过介质的透射光的光损失也越大^[15]。 而水凝胶在不同溶胀度下, 水分子的填充率不同, 空气—水凝胶介质界面与水—水凝胶介质界面的相对数量发生变化, 导致了透射光损失程度的差异性, 因此, 光经过凝胶后的透射率光谱与凝胶的溶胀度密切相关。

本次实验中, 设计了水凝胶测量结构如图1。 通过夹具, 用两块玻璃片将水凝胶固定, 保证每次测量的厚度恒定, 左侧用卤钨灯光源垂直照射结构, 右侧用光探测器检测穿过结构后的透射光, 通过光谱仪分析, 在计算机端输出透射光光谱和透射率光谱, 最后经过式(5)计算得出水凝胶不同溶胀度下的折射率光谱, 最后用软件对数据进行拟合, 得出折射率的变化规律。

图1

Fig.1

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	图1 壳聚糖水凝胶测量结构示意图Fig.1 Structure diagram of chitosan hydrogel measurement

图1中, n_k是空气折射率, n_k在实验中取值为1; n_s是水凝胶的折射率, n_b是玻璃折射率; n_b实验中取值为1.5。

根据光的偏振特性, 在光源垂直入射的条件下, 对菲涅耳公式进行简化得出

ts=tp=2nknk+nb(1)

其中, t_s是光波在s分量上的透射系数, t_p是光波在p分量上的透射系数。

依据光在介质面上的传播特性, 推导出空气—玻璃介质界面和玻璃—水凝胶介质界面的透射率

T1=nbnkts2=4nknb(nk+nb)2(2)T2=4nbns(nb+ns)2(3)

其中, T₁是空气—玻璃介质界面的透射率, T₂为玻璃—水凝胶界面透射率。

基于实验设计的测量结构, 透射光被光探测器检测到时已经经过了空气—玻璃、 玻璃—凝胶、 凝胶—玻璃、 玻璃—空气这四层介质界面, 因此, 计算机端输出的透射率T可表示为

T=T12T22(4)

结合式(2), 式(3)和式(4), 推导得出计算机端输出的透射率T、 空气—玻璃介质界面的透射率T₁与水凝胶折射率n_s的关系函数

ns=2T1(T1-T)T+2T1TT-1nb(5)

在空气折射率n_k和玻璃折射率n_b恒定的条件下, 空气—玻璃介质界面的透射率T₁也保持恒定, 为96%, 所以式(5)可简化为计算机端输出的透射率T与水凝胶折射率n_s的关系

ns=0.965.76-6TT+2.88TT-1.5(6)

根据水凝胶的吸水溶胀特性, 实验中以溶胀度A来表征凝胶的溶胀性能, 并对水凝胶的溶胀度A进行了标定

A=(Mh-Mg)Mg(7)

其中, M_g是干燥的凝胶质量, M_h是溶胀后的凝胶质量。

在实验过程中, 分析了壳聚糖水凝胶折射率随溶胀度、 光波波长的变化而改变的灵敏度, 折射率随溶胀度变化的灵敏度Q₁和折射率随波长变化的灵敏度Q₂的计算方式如式(8)和式(9)

Q1=ΔnsΔA(8)Q2=ΔnsΔλ(9)

1.3.1 壳聚糖水凝胶的制备

用天平称取0.3 g的壳聚糖倒入三颈瓶, 加入10 mL 1 Wt%的醋酸溶液, 充分搅拌至完全溶解, 再加入7.2 g的丙烯酸, 搅拌均匀之后加入引发剂0.1 g的过硫酸铵和交联剂0.01 g的N, N-亚甲基双丙烯酰胺, 再次搅拌均匀, 通入氮气10 min, 之后55 ℃恒温4 h, 制得半透明的水凝胶, 将制备的水凝胶放在1 Wt%的氢氧化钠溶液中浸泡1 h, 中和水凝胶中的醋酸, 防止溶胀时发生破裂、 溶解。 将水凝胶浸泡在二次蒸馏水中, 每24 h换一次水, 一周后得到溶胀平衡的水凝胶。 最后将溶胀平衡的水凝胶放入无水乙醇中脱水, 放入烘箱干燥^[16]。

1.3.2 水凝胶对蒸馏水的溶胀度检测

称取一定质量的干燥后的水凝胶, 记录质量为M_g, 将干燥的水凝胶放入装满蒸馏水的烧杯中, 在室温下使其自由地吸水溶胀, 吸水溶胀后的凝胶质量为M_h, 根据式(7)计算出溶胀度A, 观察凝胶溶胀情况随时间的变化^[17]。

1.3.3 水凝胶光学透射率测量

搭建好测量用的实验装置如图2。

图2

Fig.2

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	图2 实验装置示意图 1: 光源; 2: 光谱分析仪; 3: 光探测器; 4: 样品台Fig.2 Schematic of the experimental setup 1: Light source; 2: Spectrum analyzer; 3: Optical receiver; 4: Sample table

固定好卤钨灯光源和光探测器, 调整光源与探测器位置与角度, 调节光谱仪至适当的积分时间和平均次数, 直到探测器接收到的光强度到达稳定的较大值。 将干燥的水凝胶放入蒸馏水中在室温下自由溶胀, 取出吸水溶胀后的凝胶, 放入设计的夹具中, 压制成固定厚度。 使光源光垂直入射水凝胶与玻璃片的介质界面上, 部分光发生反射, 而部分携带有凝胶光学信息的透射光被光探测器采集, 进入光谱仪中进行分析, 最后在计算机端输出凝胶的透射光光谱和透射率光谱。 最后对光谱信息进行处理, 推导出水凝胶在不同溶胀度下的折射率, 对折射率数据进行拟合, 得出折射率与溶胀度、 波长之间的函数关系。

取0.10 g的干燥水凝胶放入蒸馏水中, 在室温下使其自由溶胀, 接着取出吸水溶胀后的凝胶并记录质量, 通过式(7)得出溶胀度A。

从图3中可以看出, 刚开始吸水时, 壳聚糖水凝胶的溶胀度随着时间的增长而快速增加, 之后溶胀的速率却明显随时间的增长而减缓, 在16 h附近溶胀度呈现最大值, 为168 g·g^-1, 溶胀性良好。 16 h后随着时间的增加, 溶胀度有微弱下降, 这种现象由水凝胶本身的性质和吸水溶胀特性决定的。 因为水凝胶作为新型功能高分子材料, 本身是一种能够溶胀、 吸收大量的水份却不溶于水中的高分子交联聚合物, 内部通过共价键、 氢键或范德华力等作用相互交联而形成了立体的三维网状结构, 这种网络结构上附着亲水基和疏水基, 因此, 网络结构中可容纳本身重量的数倍至数百倍的水。 而且, 绝大多数的水凝胶吸水溶胀与消溶胀过程是可逆的, 刚开始吸水时, 由于本身结构中交联骨架对水的吸收, 凝胶会快速溶胀, 一段时间后凝胶接近饱和, 但仍有水份向凝胶内扩散, 此时凝胶溶胀速率开始减缓, 溶胀度达到最大值后, 水凝胶的网状结构因过度溶胀对水会产生一定的压力, 此时, 凝胶开始把多余的水份排除, 直到凝胶内达到受力平衡的状态。

图3

Fig.3

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	图3 水凝胶的溶胀特性Fig.3 Swelling properties of hydrogels

2.2.1 透射光光谱

光源光波通过测量结构后, 经光谱仪分析得到的透射光光谱如图4。

图4

Fig.4

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	图4 水凝胶样品结构的透射光光谱Fig.4 Transmission light spectrum of hydrogel samples

图4中, 不同颜色的谱线分别代表溶胀度A为165, 137, 110, 82和30 g·g^-1时检测得到的透射光强度曲线。 可以看出水凝胶的透射光强度随着溶胀度的增大而增大, 但图谱曲线与光源光谱大致相同, 光强度在波长为400~800 nm内随着波长的增加先增大后减小, 波峰出现在654 nm附近, 此时透射光光谱的变化主要取决于光源光谱。

2.2.2 透射率光谱

光源光波通过测量结构后, 经光谱仪分析得到的透射率光谱如图5。

图5

Fig.5

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	图5 水凝胶样品结构的透射率光谱Fig.5 Transmission spectrum of hydrogel samples

图5中, 不同颜色的谱线分别代表溶胀度A为165, 137, 110, 82和30 g·g^-1时样品结构的透射率曲线, 图5中看出溶胀度越高, 透射率也越高。 这是因为随着溶胀度的升高, 大量的水分填补了水凝胶内的孔洞和缺陷, 水—凝胶介质界面相对增多; 与空气相比, 水与水凝胶的性质差异性更小, 光在经过水—凝胶介质界面时所产生光能损失更小, 因此水凝胶的透射率随着溶胀程度的增大而升高。 随着波长的增加, 透射率先增大后减小, 增加的趋势随溶胀度的增大而减弱, 透射率减小的趋势随溶胀度的减小而减弱。

2.2.3 折射率光谱

通过式(6)的分析, 得出了壳聚糖水凝胶的折射率变化如图6。

图6

Fig.6

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	图6 壳聚糖水凝胶的折射率图谱Fig.6 Refractive index map of chitosan hydrogel

图6中, 不同颜色的谱线分别代表溶胀度A为165, 137, 110, 82和30 g·g^-1时壳聚糖水凝胶的折射率变化曲线。 图中显示随着溶胀率的降低, 壳聚糖水凝胶的折射率逐渐升高, 随着波长的增加, 折射率先减小后增加, 减小的趋势随溶胀度的减小而增强, 增加的趋势随着溶胀度的减小而减弱。 壳聚糖水凝胶折射率光谱的变化与图5中的透射率光谱变化情况相反, 这是由于式(6)中水凝胶折射率n_s和透射率T的函数关系所导致。

2.2.4 结果分析

在波长400 nm、 溶胀度A在30~165 g·g^-1的条件下, 壳聚糖水凝胶的折射率与溶胀度的变化关系如图7。

图7

Fig.7

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	图7 壳聚糖水凝胶的折射率与溶胀度的变化关系Fig.7 The relation between refraction index and swelling degree of chitosan hydrogel

图7中, 黑色曲线描述的是实验测量得到的壳聚糖水凝胶折射率与溶胀度的变化关系, 红色曲线是通过对数据拟合得到的拟合曲线, 拟合度为98.40%; 在波长400 nm、 溶胀度在30~165 g·g^-1的条件下, 壳聚糖水凝胶的折射率变化范围为2.54~4.80, 凝胶折射率与溶胀度呈良好的线性变化, 折射率随溶胀度变化的灵敏度Q₁为0.017, 说明壳聚糖水凝胶在仿真皮肤、 光学传感等方面有一定的应用价值。

在溶胀度A为110 g·g^-1、 波长范围在400~800 nm之间的条件下, 壳聚糖水凝胶的折射率与波长的变化如图8。

图8

Fig.8

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	图8 壳聚糖水凝胶的折射率与波长的变化关系Fig.8 The relation between refractive index and wavelength of chitosan hydrogel

图8中, 黑色曲线描述的是实验测量得到的壳聚糖水凝胶折射率与波长的变化关系, 红色曲线是通过对数据拟合得到的拟合曲线, 拟合度为93.56%; 在溶胀度A为110 g·g^-1, 波长范围在400~800 nm之间的条件下, 凝胶折射率与波长满足二次函数变化关系, 折射率随波长变化的灵敏度Q₂为0.001 3。

图9中可以看出, 在溶胀度在30~165 g·g^-1的条件下, 随着溶胀度的增加, 折射率随波长变化的灵敏度逐渐减小, 说明溶胀度越大, 壳聚糖水凝胶对不同波长折射能力的差异性越小。

图9

Fig.9

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	图9 壳聚糖水凝胶折射率随波长变化的灵敏度与溶胀度的关系Fig.9 Relationship between the refraction index of chitosan hydrogel and swelling degree

通过数据拟合, 我们得到折射率对波长、 溶胀度的响应规律

ns=p1+p2λ+p3λ2(10)

其中, 系数p₁, p₂和p₃与溶胀度A有关, p₁=9.24+0.43A; p₂=-0.01+4.59×10^-5A; p₃=9.10×10^-6-2.25×10^-8A; g拟合度较高, 达到了93.36%。